ما قبله : https://wp.me/paiFWG-DX
فى المحاضرة السابقة رأينا كيف نحصل على مصدر كهربى أحادى الوجة أى بملف واحد (دائرة _ وجة) ، وبنفس التقنية والفكرة نحصل على جهدين آخرين أو أكثر بإضافة ملفين أو أكثر فى محيط العضو الثابت بشروط :-
تماثل الملفات
كل ملف مزاح زاوية ثابته عما قبله ففى حالة الثلاث أوجة تكون الزاوية بين مستوى الملف وما قبله 120 درجة وكذلك مع ما بعده (360/3) والقاعدة 360 ÷ N حيث N عدد الأوجة
ففى الشكل ش (3) تم اضافة الملف (b-b1) مرحلا عن الملف (a-a1) زاوية 120 درجة ، وكذا الملف (c-c1) مرحلا عن الملف (b-b1) 120 درجة أيضا . والملفات الثلاث متماثلة من حيث قطر السلك وعدد اللفات
ومع دوران المغناطيس نحصل على ثلاث موجات كل منها يمثل ملف ( وجة – دائرة) متطابقة تماما من حيث السرعة الزاوية (ω)أى التردد (F) وكذا القيمة العظمى والاختلاف الوحيد أن القيمة العظمى (Em) لموجة الملف (a-a1)) تظهر قبل الملف (b-b1) والتى تظهر هى الأخرى قبل الملف الثالث (c-c1) بزاوية ترحيل الملف عما يليه اى بمقدار 120 درجة أو بمعنى آخر بزمن قطع المغناطيس للزاوية 120 درجة .
وتميز الأوجة الثلاث رقميا 1،2،3 أو أبجديا a – b –c أو لونيا بالأحمر فالأصفر فالأزرق .
الشكل ش(5) يوضح التعبير المتجهى لمتجهات الجهد الثلاث .
والتعبير الرياضى لموجات جيبية ثلاث متماثلة وبين كل منها والأخرى زاوية 120 درجة وباتخاذ الموجة الأولى دليلا زاويا يكون كالآتى :-
ea = E sin ωt
(eb = E sin (ωt – 120
(ec = E sin (ωt -240
المحاضرة التالية : https://bohrcenter.com/wp-admin/post.php?post=2487&action=edit

